Повторить

Сопряжённые пространства. Слабая сходимость

Прогресс изучения0 из 6

Отмечай теоремы кнопками ✓ (изучено) и ↻ (повторить)

Все теоремы темы6
  1. Полнота сопряжённого пространства
  2. Сопряжённые к основным пространствам
  3. Каноническое вложение во второе сопряжённое
  4. Рефлексивные и нерефлексивные пространства
  5. Свойства слабой сходимости
  6. Слабая сходимость в гильбертовом пространстве
теорема

Полнота сопряжённого пространства

Формулировка

Для любого нормированного пространства EE (не обязательно полного) сопряжённое пространство E∗E^* банахово.

Доказательство

Развернуть

Пусть fnf_n фундаментальна в E∗E^*: ∥fn−fm∥<ε\|f_n - f_m\| < \varepsilon при n,m≥Nn, m\ge N. Тогда при каждом xx числа fn(x)f_n(x) образуют фундаментальную последовательность, и существует f(x)=lim⁡fn(x)f(x) = \lim f_n(x); ff линеен.

Из ∣fn(x)−fm(x)∣≤ε∥x∥|f_n(x) - f_m(x)|\le\varepsilon\|x\| предельным переходом по mm получаем ∣fn(x)−f(x)∣≤ε∥x∥|f_n(x) - f(x)|\le\varepsilon\|x\| при n≥Nn\ge N. Значит, f=fn−(fn−f)f = f_n - (f_n - f) ограничен и ∥fn−f∥≤ε\|f_n - f\|\le\varepsilon. ■\blacksquare

Источники:Колмогоров, Фомин, Элементы теории функций и функционального анализа, гл. 4, §§2, 3Власова, Функциональный анализ и интегральные уравнения, гл. 2, §2.5Треногин, Функциональный анализ, гл. 4, §17Власова, Зарубин, Кувыркин, Приближённые методы математической физики, §Д.5.1
следствие

Сопряжённые к основным пространствам

Формулировка

При 1≤p<∞1\le p < \infty, 1p+1q=1\frac1p + \frac1q = 1:

lp∗≅lq,Lp[a,b]∗≅Lq[a,b],l_p^*\cong l_q,\qquad L_p[a, b]^*\cong L_q[a, b],

а для гильбертова пространства H∗≅HH^*\cong H (в комплексном случае соответствие y↦(⋅,y)y\mapsto(\cdot, y) сопряжённо-линейно). Кроме того, c0∗≅l1c_0^*\cong l_1, а C[a,b]∗C[a, b]^* изометрически изоморфно пространству нормированных функций ограниченной вариации (g(a)=0g(a) = 0, gg непрерывна слева в (a,b)(a, b)) с нормой V⁡ab(g)\operatorname{V}_a^b(g).

Доказательство

Развернуть

Отображение y↦fyy\mapsto f_y, fy(x)=∑xkykf_y(x) = \sum x_ky_k (соответственно ∫xy\int xy или (x,y)(x, y)), линейно (в комплексном гильбертовом случае — сопряжённо-линейно) и сохраняет норму, а по теоремам об общем виде функционалов оно сюръективно. Описание c0∗c_0^* разобрано в задаче, C[a,b]∗C[a, b]^* — по теореме Рисса. ■\blacksquare

Источники:Колмогоров, Фомин, Элементы теории функций и функционального анализа, гл. 4, §§2, 3Власова, Функциональный анализ и интегральные уравнения, гл. 2, §2.5Треногин, Функциональный анализ, гл. 4, §17Власова, Зарубин, Кувыркин, Приближённые методы математической физики, §Д.5.1
теорема

Каноническое вложение во второе сопряжённое

Формулировка

Каноническое отображение π ⁣:E→E∗∗\pi\colon E\to E^{**} линейно и изометрично: ∥πx∥=∥x∥\|\pi x\| = \|x\|.

Доказательство

Развернуть

Линейность πx\pi x по ff и линейность π\pi по xx очевидны. ∣(πx)(f)∣=∣f(x)∣≤∥f∥∥x∥|(\pi x)(f)| = |f(x)|\le\|f\|\|x\|, то есть ∥πx∥≤∥x∥\|\pi x\|\le\|x\|. По следствию теоремы Хана–Банаха ∥x∥=max⁡∥f∥≤1∣f(x)∣=∥πx∥\|x\| = \max_{\|f\|\le 1}|f(x)| = \|\pi x\|. ■\blacksquare

Источники:Колмогоров, Фомин, Элементы теории функций и функционального анализа, гл. 4, §§2, 3Власова, Функциональный анализ и интегральные уравнения, гл. 2, §2.5Треногин, Функциональный анализ, гл. 4, §17Власова, Зарубин, Кувыркин, Приближённые методы математической физики, §Д.5.1
теорема

Рефлексивные и нерефлексивные пространства

Формулировка

Гильбертовы пространства и пространства lpl_p, Lp[a,b]L_p[a, b] при 1<p<∞1 < p < \infty рефлексивны. Пространства c0c_0, l1l_1, C[a,b]C[a, b] нерефлексивны.

Доказательство

Развернуть

lpl_p: функционал Φ∈lp∗∗\Phi\in l_p^{**} — это функционал на lp∗=lql_p^* = l_q, и по теореме об общем виде Φ(fy)=∑xkyk\Phi(f_y) = \sum x_ky_k для некоторого x∈lpx\in l_p. Это означает Φ(fy)=fy(x)=(πx)(fy)\Phi(f_y) = f_y(x) = (\pi x)(f_y), то есть Φ=πx\Phi = \pi x. Для LpL_p и гильбертовых пространств рассуждение то же.

c0c_0: c0∗≅l1c_0^*\cong l_1, l1∗≅l∞l_1^*\cong l_\infty, и при этих отождествлениях π\pi — вложение c0⊂l∞c_0\subset l_\infty, которое не сюръективно. Нерефлексивность l1l_1 и C[a,b]C[a, b] приводится без доказательства (она следует, например, из того, что сопряжённые к ним несепарабельны, а сами они сепарабельны). ■\blacksquare

Источники:Колмогоров, Фомин, Элементы теории функций и функционального анализа, гл. 4, §§2, 3Власова, Функциональный анализ и интегральные уравнения, гл. 2, §2.5Треногин, Функциональный анализ, гл. 4, §17Власова, Зарубин, Кувыркин, Приближённые методы математической физики, §Д.5.1
теорема

Свойства слабой сходимости

Формулировка

  1. Слабый предел единствен.
  2. Из сильной сходимости следует слабая.
  3. Если xn⇀xx_n\rightharpoonup x, то ∥x∥≤lim‾⁡∥xn∥\|x\|\le\varliminf\|x_n\|.
  4. В конечномерном пространстве слабая и сильная сходимости совпадают.

Доказательство

Развернуть
  1. Если xn⇀xx_n\rightharpoonup x и xn⇀yx_n\rightharpoonup y, то f(x)=f(y)f(x) = f(y) для всех ff, и x=yx = y, так как функционалы разделяют точки.

  2. ∣f(xn)−f(x)∣≤∥f∥∥xn−x∥|f(x_n) - f(x)|\le\|f\|\|x_n - x\|.

  3. Возьмём ff с ∥f∥=1\|f\| = 1, f(x)=∥x∥f(x) = \|x\|. Тогда ∥x∥=lim⁡f(xn)≤lim‾⁡∥xn∥\|x\| = \lim f(x_n)\le\varliminf\|x_n\|.

  4. Координатные функционалы в базисе ограничены, и из слабой сходимости следует сходимость координат, то есть сходимость в норме ∑∣xk∣\sum|x_k|, эквивалентной данной. ■\blacksquare

Источники:Колмогоров, Фомин, Элементы теории функций и функционального анализа, гл. 4, §§2, 3Власова, Функциональный анализ и интегральные уравнения, гл. 2, §2.5Треногин, Функциональный анализ, гл. 4, §17Власова, Зарубин, Кувыркин, Приближённые методы математической физики, §Д.5.1
теорема

Слабая сходимость в гильбертовом пространстве

Формулировка

В гильбертовом пространстве:

  1. xn⇀x  ⟺  (xn,y)→(x,y)x_n\rightharpoonup x\iff(x_n, y)\to(x, y) для всех y∈Hy\in H;
  2. любая ортонормированная система ene_n слабо сходится к нулю, но не сходится сильно;
  3. если xn⇀xx_n\rightharpoonup x и ∥xn∥→∥x∥\|x_n\|\to\|x\|, то xn→xx_n\to x сильно.

Доказательство

Развернуть
  1. По теореме Рисса все функционалы имеют вид (⋅,y)(\cdot, y).

  2. По неравенству Бесселя ∑n∣(y,en)∣2≤∥y∥2\sum_n|(y, e_n)|^2\le\|y\|^2, так что (en,y)→0(e_n, y)\to 0. Но ∥en−em∥=2\|e_n - e_m\| = \sqrt2.

  3. ∥xn−x∥2=∥xn∥2−2Re⁡(xn,x)+∥x∥2→∥x∥2−2∥x∥2+∥x∥2=0\|x_n - x\|^2 = \|x_n\|^2 - 2\operatorname{Re}(x_n, x) + \|x\|^2\to\|x\|^2 - 2\|x\|^2 + \|x\|^2 = 0. ■\blacksquare

Источники:Колмогоров, Фомин, Элементы теории функций и функционального анализа, гл. 4, §§2, 3Власова, Функциональный анализ и интегральные уравнения, гл. 2, §2.5Треногин, Функциональный анализ, гл. 4, §17Власова, Зарубин, Кувыркин, Приближённые методы математической физики, §Д.5.1